где является матрицей плана[англ.], каждая строка которой является вектором предсказаний , а является вектор-столбцом r .
Это является частотным[англ.] подходом, и предполагается, что существует достаточно измерений для того, чтобы сказать что-то осмысленное о . В байесовском подходе данные сопровождаются дополнительной информацией в виде априорного распределения вероятности. Априорные убеждения о параметрах комбинируются с функцией правдоподобия данных согласно теореме Байеса для получения апостериорной уверенности о параметрах и . Априорные данные могут принимать различные формы в зависимости от области применения и информации, которая доступна a priori.
Регрессия с сопряжёнными распределениями
Сопряжённое априорное распределение
Для любого априорного распределения, может не существовать аналитического решения для апостериорного распределения. В этом разделе мы рассмотрим так называемое сопряжённое априорное распределение, для которого апостериорное распределение можно вывести аналитически.
Априорное распределение является сопряжённым функции правдоподобия, если оно имеет ту же функциональную форму с учётом и . Поскольку логарифмическое правдоподобие квадратично от , его перепишем так, что правдоподобие становится нормальным от . Запишем
При указанном априорным распределении апостериорное распределение можно выразить как
После некоторых преобразований[1] апостериорная вероятность может быть переписана так, что апостериорное среднее вектора параметров может быть выражено в терминах оценки по методу наименьших квадратов и априорного среднего , где поддержка априорной вероятности выражается матрицей априорной точности
Для подтверждения, что в действительности является апостериорным средним, квадратичные члены в экспоненте можно преобразовать к квадратичной форме[англ.] от [2].
Поэтому апостериорное распределение можно параметризовать следующим образом.
где два множителя соответствуют плотностям распределений и с параметрами, задаваемыми выражениями
Это можно интерпретировать как байесовское обучение, в котором параметры обновляются согласно следующим равенствам
Обоснованность модели
Обоснованность модели — это вероятность данных для данной модели . Она известна также как предельное правдоподобие и как априорная предсказательная плотность. Здесь модель определяется функцией правдоподобия и априорным распределением параметров, то есть, . Обоснованность модели фиксируется одним числом, показывающим, насколько хорошо такая модель объясняет наблюдения. Обоснованность модели байесовской линейной регрессии, представленная в этом разделе, может быть использована для сравнения конкурирующих линейных моделей путём байесовского сравнения моделей. Эти модели могут отличаться числом и значениями предсказывающих переменных, как и их априорными значениями в параметрах модели. Сложность модели принимается во внимание обоснованностью модели, поскольку она исключает параметры путём интегрирования по всем возможным значениям и .
Этот интеграл можно вычислить аналитически и решение задаётся следующим равенством[3]
Здесь означает гамма-функцию. Поскольку мы выбрали сопряжённое априорное распределение, предельное правдоподобие может быть легко вычислено путём решения следующего равенства для произвольных значений и .
Заметим, что это равенство является ни чем иным, как переформулировкой теоремы Байеса. Подстановка формулы для априорной вероятности, правдоподобия и апостериорной вероятности и упрощения получающегося выражения приводит к аналитическому выражению, приведённому выше.
↑Промежуточные выкладки можно найти в книге O’Hagan (1994) в начале главы по линейным моделям.
↑Промежуточные выкладки можно найти в книге Fahrmeir и др. (2009 на стр. 188.
↑Промежуточные выкладки можно найти в книге O’Hagan (1994) на странице 257.
↑Карлин и Луи (Carlin, Louis, 2008) и Гельман с соавторами (Gelman, et al., 2003) объяснили как использовать методы выборочных наблюдений для байесовской линейной регрессии.
Bradley P. Carlin, Thomas A. Louis. Bayesian Methods for Data Analysis, Third Edition. — Boca Raton, FL: Chapman and Hall/CRC, 2008. — ISBN 1-58488-697-8.
Fornalski K.W., Parzych G., Pylak M., Satuła D., Dobrzyński L. Application of Bayesian reasoning and the Maximum Entropy Method to some reconstruction problems // Acta Physica Polonica A. — 2010. — Т. 117, вып. 6. — С. 892—899. — doi:10.12693/APhysPolA.117.892.
Krzysztof W. Fornalski. Applications of the robust Bayesian regression analysis // International Journal of Society Systems Science. — 2015. — Т. 7, вып. 4. — С. 314–333. — doi:10.1504/IJSSS.2015.073223.
Andrew Gelman, John B. Carlin, Hal S. Stern, Donald B. Rubin. Bayesian Data Analysis, Second Edition. — Boca Raton, FL: Chapman and Hall/CRC, 2003. — ISBN 1-58488-388-X.
Уравне́ния Ма́ксвелла — система уравнений в дифференциальной или интегральной форме, описывающих электромагнитное поле и его связь с электрическими зарядами и токами в вакууме и сплошных средах. Вместе с выражением для силы Лоренца, задающим меру воздействия электромагнитного поля на заряженные частицы, эти уравнения образуют полную систему уравнений классической электродинамики, называемую иногда уравнениями Максвелла — Лоренца. Уравнения, сформулированные Джеймсом Клерком Максвеллом на основе накопленных к середине XIX века экспериментальных результатов, сыграли ключевую роль в развитии представлений теоретической физики и оказали сильное, зачастую решающее влияние не только на все области физики, непосредственно связанные с электромагнетизмом, но и на многие возникшие впоследствии фундаментальные теории, предмет которых не сводился к электромагнетизму.
Краевая задача — задача о нахождении решения заданного дифференциального уравнения, удовлетворяющего краевым (граничным) условиям в концах интервала или на границе области. Краевые задачи для гиперболических и параболических уравнений часто называют начально-краевыми или смешанными, потому что в них задаются не только граничные, но и начальные условия.
Си́ла Ло́ренца — сила, с которой электромагнитное поле, согласно классической (неквантовой) электродинамике, действует на точечную заряженную частицу. Иногда силой Лоренца называют силу, действующую на движущийся со скоростью заряд лишь со стороны магнитного поля, нередко же полную силу — со стороны электромагнитного поля вообще, иначе говоря, со стороны электрического и магнитного полей. В Международной системе единиц (СИ) выражается как:
Распределе́ние Стью́дента в теории вероятностей — это однопараметрическое семейство абсолютно непрерывных распределений. Уильям Сили Госсет первым опубликовал работы, посвящённые этому распределению, под псевдонимом «Стьюдент».
Многоме́рное норма́льное распределе́ние в теории вероятностей — это обобщение одномерного нормального распределения. Случайный вектор, имеющий многомерное нормальное распределение, называется гауссовским вектором.
Те́нзор эне́ргии-и́мпульса (ТЭИ) — симметричный тензор второго ранга (валентности), описывающий плотность и поток энергии и импульса полей материи и определяющий взаимодействие этих полей с гравитационным полем.
Физи́ческая кине́тика — микроскопическая теория процессов в неравновесных средах. В кинетике методами квантовой или классической статистической физики изучают процессы переноса энергии, импульса, заряда и вещества в различных физических системах и влияние на них внешних полей. В отличие от термодинамики неравновесных процессов и электродинамики сплошных сред, кинетика исходит из представления о молекулярном строении рассматриваемых сред, что позволяет вычислить из первых принципов кинетические коэффициенты, диэлектрические и магнитные проницаемости и другие характеристики сплошных сред. Физическая кинетика включает в себя кинетическую теорию газов из нейтральных атомов или молекул, статистическую теорию неравновесных процессов в плазме, теорию явлений переноса в твёрдых телах и жидкостях, кинетику магнитных процессов и теорию кинетических явлений, связанных с прохождением быстрых частиц через вещество. К ней же относятся теория процессов переноса в квантовых жидкостях и сверхпроводниках и кинетика фазовых переходов.
В механике сплошной среды механическое напряжение — это физическая величина, которая выражает внутренние силы, которые соседние частицы в непрерывной среде оказывают друг на друга, а деформация — это мера изменения геометрических размеров среды. Например, когда сплошная вертикальная штанга поддерживает груз, каждая частица в штанге давит на частицы, находящиеся непосредственно под ней. Когда жидкость находится в закрытом контейнере под давлением, каждая частица сталкивается со всеми окружающими частицами. Стенки контейнера и поверхность, создающая давление, прижимаются к ним в соответствии с силой реакции. Эти макроскопические силы на самом деле являются чистым результатом очень большого количества межмолекулярных сил и столкновений между частицами в этих средах. Механическое напряжение или в дальнейшем напряжение часто обозначается строчной греческой буквой сигма σ.
В этой статье рассматривается математический базис общей теории относительности.
В статистике метод оценки с помощью апостериорного максимума (MAP) тесно связан с методом максимального правдоподобия (ML), но дополнительно при оптимизации использует априорное распределение величины, которую оценивает.
Тензор электромагнитного поля — это антисимметричный дважды ковариантный тензор, являющийся обобщением напряжённости электрического и индукции магнитного поля для произвольных преобразований координат. Он используется для инвариантной формулировки уравнений электродинамики, в частности, с его помощью можно легко обобщить электродинамику на случай наличия гравитационного поля.
В байесовской статистике априорная вероятность Джеффри, по имени Гарольда Джеффри — неинформативная (объективная) априорная вероятность в пространстве параметра, пропорциональная квадратному корню из детерминанта информации Фишера:
Бетатронные колебания — быстрые поперечные колебания, совершаемые частицей в фокусирующих магнитных полях ускорителя. Бетатронные колебания — основной предмет изучения электронной оптики, раздела физики ускорителей.
Уравне́ние Шви́нгера — Томона́ги, в квантовой теории поля, основное уравнение движения, обобщающее уравнение Шрёдингера на релятивистский случай.
Распределение Пирсона — непрерывное распределение вероятностей, плотность вероятности которого является решением дифференциального уравнения , где числа являются параметрами распределения. Частными случаями распределения Пирсона являются бета-распределение, гамма-распределение, распределение Стьюдента, показательное распределение, нормальное распределение. Распределения Пирсона широко используются в математической статистике при сглаживании распределений эмпирических данных. Для аппроксимации распределения вероятностей опытных данных численными методами вычисляют их первые четыре момента, а затем на их основе вычисляют параметры распределения Пирсона.
Модель Удзавы — Лукаса — двухсекторная модель эндогенного экономического роста в условиях совершенной конкуренции, показывающая возможность существования устойчивого экономического роста, обусловленного внешними эффектами от накопления персонифицированного человеческого капитала в секторе образования. В модели показано, что решения экономических агентов об уровне образования могут быть источником устойчивого экономического роста наряду с научно-техническим прогрессом. Модель Удзавы — Лукаса вклад в изучение человеческого капитала и внешних эффектов от него. Первоначальная версия модели была разработана Хирофуми Удзавой в 1965 году, которая затем была существенно дополнена Робертом Лукасом в 1988 году.
Специальная теория относительности (СТО) описывает пространство-время в виде псевдориманова многообразия с одним отрицательным собственным значением метрического тензора, которое соответствует «временноподобному» направлению. Метрика с несколькими отрицательными собственными значениями будет соответственно подразумевать наличие нескольких временных направлений, то есть время будет многомерным, но в настоящее время нет консенсуса насчёт связи этих дополнительных «времён» с временем в обычном понимании.
Симметрии в квантовой механике — преобразования пространства-времени и частиц, которые оставляют неизменными уравнения квантовой механики. Рассматриваются во многих разделах квантовой механики, которые включают релятивистскую квантовую механику, квантовую теорию поля, стандартную модель и физику конденсированного состояния. В целом, симметрия в физике, законы инвариантности и сохранения являются основополагающими ограничениями для формулирования физических теорий и моделей. На практике это мощные методы решения задач и прогнозирования того, что может случиться. Хотя законы сохранения не всегда дают конечное решение проблемы, но они формируют правильные ограничения и наметки к решению множества задач.
В релятивистской физике электромагнитный тензор энергии-импульса является вкладом в тензор энергии-импульса обусловленный электромагнитным полем. Тензор энергии-импульса описывает поток энергии и импульса в пространстве-времени. Электромагнитный тензор энергии-импульса содержит отрицательное значение классического тензора напряжений Максвелла, который регулирует электромагнитные взаимодействия.
Тензор напряжений Максвелла представляет собой симметричный тензор второго порядка, используемый в классическом электромагнетизме для представления взаимодействия между электромагнитными силами и механическим импульсом. В простых случаях, таких как точечный заряд, свободно движущийся в однородном магнитном поле, легко рассчитать силы, действующие на заряд, согласно силе Лоренца. В более сложных случаях такая обычная процедура может стать непрактично сложной с уравнениями, охватывающими несколько строк. Поэтому удобно собрать многие из этих членов в тензоре напряжений Максвелла и использовать тензорную арифметику, чтобы найти ответ на поставленную задачу.
Эта страница основана на статье Википедии. Текст доступен на условиях лицензии CC BY-SA 4.0; могут применяться дополнительные условия. Изображения, видео и звуки доступны по их собственным лицензиям.