Гравиразведка
Гравиразведка | |
---|---|
Основная тема | геофизика |
Гравиразве́дка — метод разведочной геофизики, основанный на изучении строения Земли при помощи измерения ускорения силы тяжести и его первых и вторых производных— градиентов[1] . Изменение силы тяжести в пространстве возникает из-за неоднородности геологических тел по плотности[2].
Применяется при изучении формы Земли[3], поисках месторождений полезных ископаемых (нефти и газа[4], угля[5], руды[6], и других[7]), картирования земной коры и верхней части мантии[8], выделении глубинных разломов и глобальных тектонических структур. Гравиразведка существует в наземном и скважинном (подземном) варианте[9].
Прибор для измерения ускорения силы тяжести называется гравиметром, единицей измерения — Гал (по имени Галилео Галилея), равный 1 см/c².
Описание
Cила тяжести
Сила тяжести(притяжения) — сила, создаваемая всей массой Земли и действующая на единичную массу, образуют напряжённость поля силы тяжести. Сила тяжести - это векторная сумма ньютоновской силы тяготения и инерционной центробежной силы , создаваемой вращением Земли вокруг собственной оси. Напряжённость силы тяжести, таким образом,
- ускорение силы тяжести или напряжённость поля сила тяжести,—масса Земли, - радиус Земли, - угловая скорость вращения Земли, - расстояние от точки измерения поля силы тяжести до оси вращения Земли[2].
Приведённая формула справедлива, если Земля представляет собой однородный по плотности шар, однако геологические тела в коре и верхней мантии различаются по плотности и с разной силой притягивают объект в точке наблюдения. Поэтому над достаточно большим телом с повышенной или пониженной плотностью ускорение силы тяжести будет отличаться.
Сила тяготения всегда направлена к центру Земли, а центробежная сила по нормали к оси вращения Земли. На полюсе, где величина равна 0, центробежная сила отсутствует и ускорение силы тяжести равно 983 Гал, на экваторе центробежная сила максимальна и = 978 Гал[2].
Нормальное поле
Гравитационное поле относится к потенциальным полям, значение потенциала равно
Поверхность равного потенциала (эквипотенциальная), примерно совпадающая с уровнем моря называется геоидом. Вектор силы тяжести всюду направлен по нормали к поверхности геоида. Для однородной Земли, представляемой в виде сфероида в каждой точке вычисляются нормальные значения ускорения силы тяжести
Для расчёта нормального поля сила тяжести применяется формула Клеро:
В советской и российской гравиразведке используется для расчёта нормального поля силы тяжести применяется формула Гельмерта.
За рубежом распространена формула Кассиниса(версия 1980 года)[10]
Во всех формулах ускорение силы тяжести вычисляется в миллигалах.
Градиенты гравитационного поля
В гравиразведке используется система координат, в которой ось ориентирована вниз по нормали к геоиду, ось —на север, ось — на восток. Соответственно, градиенты силы тяжести , , - это вторые частные производные потенциала силы тяжести, тогда как ускорение силы тяжести — первая частная производная потенциала по .
Градиенты поля сила тяжести показывают как быстро изменяется поле в горизонтальных () и вертикальном направлениях. Единица измерения градиентов — этвеш, 1 Э = 10-9 с-2 = 0,1 мГал/км.
Аномалии и редукции
Гравитационной аномалией называется разность значений измеренного и нормального значений ускорения силы
Из-за того, что точка измерения не находится на геоиде, в измеренные значения ускорения силы тяжести вносятся поправки, то есть они редуцируются. Существует несколько видов поправок
- Поправка за свободный воздух - редукция Фая (, м — альтитуда точки измерения поля)
- Поправка за свободный воздух и промежуточный слой — редукция Буге ( — средняя плотность горных пород между геоидом и точкой измерения, г/см3)
- Поправка за рельеф
Плотность горных пород и руд
Плотность горных пород зависит от их состава, пористости, влажности и плотности наполнителя пор. Плотность породообразующих минералов изменяется от 2,5 до 3,2 г/см3, к ней близка плотность пород с низкой пористостью
Примечания
- ↑ Архивированная копия . Дата обращения: 31 января 2016. Архивировано 1 февраля 2016 года.
- ↑ 1 2 3 Л.М. Горбунова, В.П. Захаров, В.С. Музылев, Н.М. Онин. Геофизические методы поисков и разведки / под ред. В.П. Захарова. — Л.: Недра, 1982. — С. 46-73. — 304 с.
- ↑ Курс гравиразведки, 1980, с. 484.
- ↑ Курс гравиразведки, 1980, с. 499.
- ↑ Курс гравиразведки, 1980, с. 505.
- ↑ Курс гравиразведки, 1980, с. 511.
- ↑ Курс гравиразведки, 1980, с. 529.
- ↑ Курс гравиразведки, 1980, с. 489.
- ↑ Курс гравиразведки, 1980, с. 533.
- ↑ А.В. Пугин. Гравиразведка. Часть 1 . Электронная библиотека ПГНИУ. ПГНИУ (2019). Дата обращения: 22 декабря 2021. Архивировано 22 декабря 2021 года.
Литература
- Миронов В.С. Курс гравиразведки. — Л.: Недра, 1980. — 543 с. — 5800 экз.
- Блох Ю. И., Калинин Д. Ф., Михайлов В. О., Цирель В. С. Репрессированный учебник по гравиразведке // Геофизический вестник. 2015. № 2. С. 37-41.
Ссылки
- Gravity Gradiometry Today and Tomorrow (PDF), South African Geophysical Association, Архивировано из оригинала (PDF) 22 февраля 2011, Дата обращения: 27 июня 2011 Архивная копия от 22 февраля 2011 на Wayback Machine