Жидкость Латтинжера

Жидкость Томонаги — Латтинжера, или просто жидкость Латтинжера, — это теоретическая модель, описывающая взаимодействие электронов (или других фермионов) в одномерном проводнике (например, в квантовых проволоках, таких как углеродные нанотрубки). Такая модель необходима, поскольку обычно используемая модель Ферми-жидкости теряет применимость в одномерном случае.

Жидкость Томонаги — Латтинжера была впервые предложена Томонагой в 1950 году. Модель показала, что при определенных ограничениях во втором порядке теории возмущений взаимодействие между электронами можно смоделировать как взаимодействие бозонов. В 1963 году Латтинжер переформулировал теорию в терминах блоховских звуковых волн и показал, что ограничения, предложенные Томонагой, были не нужны для того, чтобы рассматривать возмущения второго порядка как бозоны. Но его решение было неправильным, правильное было дано Маттисом и Либом в 1965.

Теория жидкости Латтинджера описывает низкоэнергетические возбуждения в одномерном электронном газе (1ДЭГ) как бозоны. Гамильтониан для свободных электронов:

${\displaystyle H=\sum _{k}\epsilon _{k}c_{k}^{\dagger }c_{k}}$

разделяется на электроны движущиеся налево и направо и подвергается линеаризации с помощью аппроксимации ${\displaystyle \epsilon _{k}\approx \pm v_{F}(k-k_{F})}$ в диапазоне ${\displaystyle \Lambda }$:

${\displaystyle H=\sum _{k=k_{F}-\Lambda }^{k_{F}+\Lambda }v_{F}k(c_{k}^{R\dagger }c_{k}^{R}-c_{k}^{L\dagger }c_{k}^{L})}$

Выражения для бозонов в терминах фермионов используются, чтобы представить гамильтониан в виде произведения двух бозонных операторов В преобразовании Боголюбова.

Такую бозонизацию можно тогда использовать, чтобы предсказать разделение спина и заряда. Электрон-электронное взаимодействие можно использовать для расчета корреляционных функций.

Среди отличительных особенностей жидкости Латтинжера выделяют следующие:

• Реакция плотности заряда (или частиц) на внешнее возмущение — волны (плазмоны — или волны зарядовой плотности), распространяющиеся со скоростью, которая определяется силой взаимодействия, и средней плотностью. Для невзаимодействующей системы, это скорость волны равна скорости Ферми, в то время как она выше (ниже) для потенциала отталкивания (притяжения).
• Кроме того, есть волны спиновой плотности (скорость которых, в низшем приближении, равна невозмущенной скорости Ферми). Эти волны распространяются независимо от волн зарядовой плотности. Этот факт известен как разделение спина и заряда.
• Волны заряда и спина являются элементарными возбуждениями жидкости Латтинжера, в отличие от квазичастиц в Ферми-жидкости (которые несут спин и заряда). Математическое описание задачи упрощается с точки зрения этих волн (решение одномерного волнового уравнения), и большая часть работы состоит в обратном преобразовании, чтобы получить свойства самих частиц (или исследования примесей или и других ситуациях, где важно обратное рассеяние).
• Даже при нулевой температуре, функция распределения импульса частицы не имеет резкого скачка, в отличие от Ферми-жидкости (где этот скачок указывает на наличие Ферми-поверхности).
• Отсутствует 'квазичастичный пик' спектральной функции в импульсном представлении (то есть нет пика, ширина которого становится гораздо меньше энергии возбуждения выше уровня Ферми, как в случае Ферми-жидкости). Вместо этого, существует степенная сингулярность, с 'неуниверсальной' экспонентой, которая зависит от силы взаимодействия.
• Вокруг примесей, есть обычные фриделевские осцилляции в плотности заряда, в окрестности волнового вектора ${\displaystyle 2k_{\text{F}}}$. Однако, в отличие от Ферми-жидкости, их затухание на больших расстояниях регулируется ещё одним показателем зависящим от силы взаимодействия.
• При малых температурах, рассеяние на этих фриделевских осцилляциях становится настолько эффективным, что фактическая сила примеси становится бесконечной, выключая транспорт в квантовой проволоки. Точнее, проводимость становится равной нулю, так как температура и тянущее напряжение стремятся к нулю (и увеличивается как функция напряжения и температуры по степенному закону, с показателем зависящим от силы взаимодействия).
• Кроме того, туннельный эффект подавляется до нуля при низких напряжениях и температурах, по степенному закону.

Модель жидкости Латтинжера тем самым описывает универсальные низкочастотное/длинноволновое поведение любой одномерной системы взаимодействующих фермионов (что не претерпела фазовый переход в другое состояние).

Среди физических систем, которые как полагают описываются этой моделью выделяют:

• искусственные квантовые нити (одномерные каналы) созданные путём приложения затворного напряжения к двумерному электронному газу, или другим способом (литография, АСМ и др.)
• электроны в углеродных нанотрубках^[1]
• электроны, проводимости в режиме дробного квантового эффекта Холла или целочисленного квантового эффекта Холла хотя последний пример часто считается более тривиальным случаем.
• прыжковая проводимость вдоль одномерной цепочки молекул (например, некоторые органические молекулярные кристаллы)
• фермионные атомы в квазиодномерных атомных ловушках
• 1Д цепочки из полуцелых спинов, описываемых моделью Гейзенберга (модель жидкости Латтинжера также работает для целых спинов в достаточно большом магнитном поле)

Попытки продемонстрировать жидкость Латтинжера в этих системах являются предметом экспериментального исследования в физике конденсированных сред.

• Ферми-жидкость

• Mastropietro, Vieri; Mattis, Daniel C. Luttinger Model: The First 50 Years and Some New Directions (англ.). — World Scientific, 2013. — ISBN 978-981-4520-71-3.
• S. Tomonaga: Progress in Theoretical Physics, 5, 544 (1950)
• J. M. Luttinger: Journal of Mathematical Physics, 4, 1154 (1963)
• D.C. Mattis and E.H. Lieb: Journal of Mathematical Physics, 6, 304 (1965)
• F.D.M. Haldane, «’Luttinger liquid theory’ of one-dimensional quantum fluids», J. Phys. C: Solid State Phys. 14, 2585 (1981)

• Краткое введение (штутгартский Университет, Германия)
• Список книг Архивная копия от 3 марта 2016 на Wayback Machine (Библиотека FreeScience)