Термодинамика атмосферы

Перейти к навигацииПерейти к поиску

Термодина́мика атмосфе́ры — раздел физики атмосферы, посвящённый изучению процессов передачи и превращения тепла в работу (и наоборот) в атмосфере Земли в связи с изучением физики погодных явлений или климата на основе фундаментальных законов классической термодинамики[1]. Исследования в этой области необходимы для понимания свойств атмосферной турбулентности, конвекции, динамики планетарного пограничного слоя и его вертикальной устойчивости. Термодинамика атмосферы служит основой для моделирования процессов в облаках, используется при параметризации конвекции в численных моделях динамики атмосферы, прогноза погоды и теории климата. Термодинамические диаграммы применяются в качестве инструмента прогнозирования развития шторма. Термодинамика атмосферы является составной частью курса динамической метеорологии.

История

  • В 1782 году Шарль изобрёл воздушный шар, наполненный водородом, и применил его для измерения температуры и давления в атмосфере над Парижем. Открыл закон Шарля.
  • В 1801 году Дальтон открыл закон сложения парциальных давлений, носящий его имя.
  • В 1805 году Лаплас открыл закон изменения давления с высотой.
  • В 1823 году Пуассон сформулировал уравнение, носящее его имя, связывающее изменение температуры с изменением давления в адиабатическом процессе.
  • В 1841 году Джеймс Поллард Эспи выявил важную роль выделения скрытой теплоты парообразования в поддержании энергии циклонов, предложил теорию образования фёна.
  • В 1860 году Томсон дал теорию влажноадиабатического процесса.
  • В 1884 году Герц предложил первую аэрологическую диаграмму (эмаграмму)[2].
  • В 1888 году Бецольд публикует первую монографию[3] , посвящённую термодинамике атмосферы, тем самым впервые определил этот раздел физики, как предмет самостоятельного исследования.
  • В 1889 году Гельмгольц и Бецольд ввели понятие потенциальной температуры.
  • В 1893 году Асман сконструировал первый аэрозонд, измеряющий температуру, давление и влажность.
  • В 1930 году Молчанов запустил первый в мире радиозонд.

Термодинамика ячейки Хэдли

Влажная конвекция в тропической атмосфере

Физические процессы в ячейке Хэдли могут рассматриваться как результат работы атмосферной тепловой машины. Циркуляция в ячейке является результатом подъёма тёплого и влажного воздуха в экваториальной области с его охлаждением и опусканием в субтропиках. Оценка термодинамического КПД такой тепловой машины в период с 1979 по 2010 годы[4] оказалась примерно постоянной, в среднем равной 2,6 %. В то время как мощность, генерируемая ячейкой Хэдли, за тот же промежуток времени росла в среднем на 0,54 ТВт в год, что явилось результатом наблюдаемой тенденции изменения температуры поверхности тропических морей.

Термодинамика тропического циклона

Термодинамические процессы играют определяющую роль в развитии тропического циклона (урагана). Обычно, развитие урагана представляется как результат работы атмосферной тепловой машины, в которой воздух нагревается за счёт теплообмена с поверхностью океана, имеющей температуру около 300 К, поднимается в результате конвекции и охлаждается у тропопаузы, которая имеет температуру около 200 К. При этом важную роль играют фазовые переходы воды. На поверхности океана происходит интенсивное испарение. Тёплый, восходящий воздух при его подъёме расширяется и охлаждается. Достигнув точки росы, водяной пар конденсируется, формируя облака и ливневые осадки. Выделение скрытого тепла при конденсации обеспечивает приток энергии, поддерживающий механическую энергию урагана.

Термодинамика пограничного слоя

Термические условия в пограничном слое атмосферы оказывают существенное влияние на его динамику и являются причиной его временно́й и пространственной изменчивости. Теоретические модели, использующие уравнение теплопроводности (уравнение притока тепла), уравнение состояния идеального газа, уравнение диффузии водяного пара лежат в основе теории процессов, протекающих в пограничном слое[5], в мезометеорологии[6]. Теория (по крайней мере качественно) моделирует такие явления, как суточный ход параметров состояния атмосферы, бризы, влияние неоднородности подстилающей поверхности, орографические эффекты (горно-долинные ветры, ледниковые ветры, местные ветры: фён, бора, и др.), адвективные туманы. Исследования влияния термической стратификации на турбулентные потоки используются и при численном моделировании процесса рассеяния примесей в атмосфере[7].

См. также

Примечания

  1. ↑ Термодинамика атмосферы — Метеорологический словарь. Дата обращения: 13 ноября 2016. Архивировано 14 ноября 2016 года.
  2. ↑ Hertz, H. Graphische Methode zur Bestimmung der adiabatischen Zustandsanderungen feuchter Luft.// Meteor. Ztschr., 1884, Vol. 1, pp. 421—431. English translation by Abbe, C. — The mechanics of the earth’s atmosphere // Smithsonian Miscellaneous Collections, 1893, 843, pp. 198—211
  3. ↑ Bezold W. von Zur Thermodynamik der Atmosphäre. Pts. I, II. Sitz. K. Preuss. Akad. Wissensch. Berlin, 1888, pp. 485—522, 1189—1206; Gesammelte Abhandlugen, pp. 91-144. English translation Abbe, C. The mechanics of the earth’s atmosphere. Smithsonian Miscellaneous Collections, no 843,1893, 212—242.
  4. ↑ Junling Huang; Michael B. McElroy. Contributions of the Hadley and Ferrel Circulations to the Energetics of the Atmosphere over the Past 32 Years (англ.) // Journal of Climate[англ.] : journal. — 2014. — Vol. 27, no. 7. — P. 2656—2666. — doi:10.1175/jcli-d-13-00538.1. — Bibcode: 2014JCli...27.2656H. Архивировано 30 марта 2015 года.
  5. ↑ Лайхтман Д. Л. Физика пограничного слоя атмосферы. Л.: Гидрометеорологическое издательство.—1970.—342 с.
  6. ↑ Гутман Л. Н. Введение в нелинейную теорию мезометеорологических процессов. Л.: Гидрометеорологическое издательство.—1969.—293 с.
  7. ↑ Берлянд М. Е. Современные проблемы атмосферной диффузии и загрязнения атмосферы. Л.: Гидрометеорологическое издательство.—1975.—448 с.

Литература