Термоэлектрический эффект в графене
Термоэлектрический эффект в графене представляет собой преобразование потока тепла (градиента температуры) в электричество (ток в замкнутой цепи или напряжение при разомкнутой электрической цепи) в графене. В этом случае говорят о генерации энергии (эффект Зеебека) или термогенерации, но существует и обратный эффект (эффект Пельтье), когда ток вызывает охлаждение материала и говорят о термоохлаждении. Впервые эффект Зеебека наблюдался в работах[1][2].
Общие положения
Теоретически как и всякий тепловая машина её эффективность ограничиваться эффективностью цикла Карно, но на практике потери приводят к выражению[3]
- ,
где Tc и Th — холодная и горячая температуры создающие градиент, zT — безразмерный параметр характеризующий преобразование тепла в электричество для конкретного материала. Этот параметр представляется в виде[4]
- ,
где σ=neμ — проводимость графена, n — концентрация носителей тока (электронов или дырок), e — элементарный заряд, μ — подвижность носителей тока, S — коэффициент Зеебека, T — температура, κ — теплопроводность графена. Для графена теплопроводность складывается из двух вкладов: электронной (κe) и фононной частей (κp). Для повышения эффективности преобразования тепла в электричество в графене нужно увеличить коэффициент Зеебека, проводимость, температуру, но уменьшать теплопроводность. Но эти величины оказываются связаны некоторыми соотношениями, например согласно закону Видемана — Франца проводимость пропорциональна и электронной теплопроводности, а формула Мотта гласит, что при увеличении проводимости уменьшается коэффициент Зеебека. Так как графен амбиполярный материал, то одновременное присутствие уменьшению и дырок приводит к уменьшению коэффициента Зеебека, поэтому для эффективной работы теплопреобразователей нужно иметь конечную концентрацию носителей тока и, задача сводится к попыткам увеличить произведение двух параметров σS2, поскольку уменьшение теплопроводимости обычно достигается внесением дефектов, что в свою очередь уменьшает проводимость.
Коэффициент Зеебека
Формула Мотта для коэффициента Зеебека в графене (вырожденный газ) равна[4]
- ,
где E — энергия, EF — энергия Ферми, kB — постоянная Больцмана, f(E) — функция Ферми — Дирака. Здесь важно заметить, что увеличение коэффициента Зеебека можно добиться увеличением плотности состояний, как например в системах с меньшей размерности: графеновых нанолентах или квантовых точек из графена.
Теплопроводность
Теплопроводность графена имеет два вклада: электронный[5]
- ,
где L — число Лоренца, и фононный
- ,
где cv — удельная теплоёмкость, vs — скорость звука, λph — длина свободного пробега фононов. Из-за рекордной теплопроводности в графене главный параметр отвечающий за эффективность преобразования тепла в электричество zT оказывается очень мал (~0.01), поэтому много исследований направлено на попытки уменьшить теплопроводность графена. Например этого можно добиться используя изотоп углерода, созданием различных дефектов[6].
Теория термоэлектрического эффекта в графене
Плотность тока носителей заряда j и плотность потока тепла jQ связаны с электрическим полем E (которое также имеет смысл градиента потенциала с отрицательным знаком ) и градиентом температуры в линейном приближении[7]
где интеграл I(a) в приближении времени релаксации запишется в виде (μ — химический потенциал):
- .
Здесь проводимость σ запишется через время релаксации τ, которое зависит от энергии:
- .
Коэффициент Зеебека определяется при отсутствии тока как отношение матричных коэффициентов S=L12/L11 и, при условии вырождения (энергия Ферми много больше температуры), превращается в приведённую выше формулу Мотта. Знание зависимости времени релаксации от энергии позволяет использовать формулу Мотта для определения доминирующего механизма рассеяния в графене, например различить рассеяние на фононах и на ионизированных примесях. Экспериментальные результаты полученные при низких температурах согласуются с предположением о вкладе экранированных примесей в графене в рассеяние носителей тока, причём неэкранированные примеси приводят к линейной зависимости коэффициента Зеебека от температуры
- ,
а экранированный потенциал — к квадратичной зависимости. Вклад нейтральных рассеивателей и фононов сильно (экспоненциально) подавлен при низких температурах и высоких концентрациях носителей тока. Вклад других рассеивателей, которые дают линейную зависимость проводимости от концентрации, такие как резонансные рассеиватели и состояния в центре зоны, приводят к другой функциональной температурной зависимости[8].
Примечания
- ↑ Zuev Y., Chang W. and Kim P. Thermoelectric and magnetothermoelectric transport measurements of graphene // Phys. Rev. Lett.. — 2009. — Т. 102. — С. 096807. — doi:10.1103/PhysRevLett.102.09680710.1103/PhysRevLett.102.096807. Архивировано 7 ноября 2021 года.
- ↑ Wei P., Bao W., Pu Y., Lau C. and Shi J. Anomalous Thermoelectric Transport of Dirac Particles in Graphene // Phys. Rev. Lett.. — 2009. — Т. 102. — С. 166808. — doi:10.1103/PhysRevLett.102.166808. Архивировано 26 ноября 2018 года.
- ↑ Dollfus et al., 2015, с. 1.
- ↑ 1 2 Dollfus et al., 2015, с. 2.
- ↑ Amollo et al., 2018, с. 143.
- ↑ Y. Anno, Y. Imakita, K. Takei, S. Akita and T. Arie. Enhancement of graphene thermoelectric performance through defect engineering // 2D Mater.. — 2017. — Т. 4. — С. 025019. — doi:10.1088/2053-1583/aa57fc. Архивировано 13 февраля 2020 года.
- ↑ E. H. Hwang, E. Rossi, and S. Das Sarma. Theory of thermopower in two-dimensional graphene // Phys. Rev. B. — 2009. — Т. 80. — С. 235415. — doi:10.1103/PhysRevB.80.235415. — arXiv:0902.1749. Архивировано 8 марта 2022 года.
- ↑ Hwang et al., 2009.
Литература
- P. Dollfus, V. H. Nguyen and J. Saint-Martin. Thermoelectric effects in graphene nanostructures // J. Phys.: Condens. Matter. — 2015. — Т. 27. — С. 133204. — doi:10.1088/0953-8984/27/13/133204. — PMID 25779989.
- T. A. Amollo, G. T. Mola, M. S. K. Kirui & V. O. Nyamori. Graphene for Thermoelectric Applications: Prospects and Challenges // Critical Reviews in Solid State and Materials Sciences. — 2018. — Т. 43. — С. 133—157. — doi:10.1080/10408436.2017.1300871. — PMID 25779989.