Эллиптическая система координат

Эллиптические координаты — двумерная ортогональная система координат, в которой координатными линиями являются конфокальные эллипсы и гиперболы. За два фокуса ${\displaystyle F_{1}}$ и ${\displaystyle F_{2}}$ обычно берутся точки ${\displaystyle -c}$ и ${\displaystyle +c}$ на оси ${\displaystyle X}$ декартовой системы координат.

Эллиптические координаты ${\displaystyle (\mu ,\;\nu )}$ обычно определяются по правилу:

${\displaystyle \left\{{\begin{matrix}x=c\,\mathrm {ch} \,\mu \cos \nu \\y=c\,\mathrm {sh} \,\mu \sin \nu \end{matrix}}\right.}$

где ${\displaystyle \mu \geqslant 0}$, ${\displaystyle \nu \in [0,\;2\pi )}$.

Таким образом определяется семейство конфокальных эллипсов и гипербол. Тригонометрическое тождество

${\displaystyle {\frac {x^{2}}{c^{2}\,\mathrm {ch} ^{2}\,\mu }}+{\frac {y^{2}}{c^{2}\,\mathrm {sh} ^{2}\,\mu }}=\cos ^{2}\nu +\sin ^{2}\nu =1}$

показывает, что линии уровня ${\displaystyle \mu }$ являются эллипсами, а тождество из гиперболической геометрии

${\displaystyle {\frac {x^{2}}{c^{2}\cos ^{2}\nu }}-{\frac {y^{2}}{c^{2}\sin ^{2}\nu }}=\mathrm {ch} ^{2}\,\mu -\mathrm {sh} ^{2}\,\mu =1}$

показывает, что линии уровня ${\displaystyle \nu }$ являются гиперболами.

Коэффициенты Ламэ для эллиптических координат ${\displaystyle (\mu ,\;\nu )}$ равны

${\displaystyle H_{\mu }=H_{\nu }=c{\sqrt {(\mathrm {ch} \,\mu \,\sin \,\nu )^{2}+(\mathrm {sh} \,\mu \,\cos \,\nu )^{2}}}=c{\sqrt {\mathrm {sh} ^{2}\,\mu +\sin ^{2}\nu }}.}$

Тождества для двойного угла позволяют привести их к виду

${\displaystyle H_{\mu }=H_{\nu }=c{\sqrt {{\frac {1}{2}}(\mathrm {ch} \,2\mu -\cos 2\nu }}).}$

Элемент площади равен:

${\displaystyle dS=c^{2}(\mathrm {sh} ^{2}\,\mu +\sin ^{2}\nu )\,d\mu \,d\nu ,}$

а лапласиан равен

${\displaystyle \nabla ^{2}\Phi ={\frac {1}{c^{2}(\mathrm {sh} ^{2}\,\mu +\sin ^{2}\nu )}}\left({\frac {\partial ^{2}\Phi }{\partial \mu ^{2}}}+{\frac {\partial ^{2}\Phi }{\partial \nu ^{2}}}\right).}$

Прочие дифференциальные операторы могут быть получены подстановкой коэффициентов Ламэ в общие формулы для ортогональных координат. Например, градиент скалярного поля ${\displaystyle \Phi (\mu ,\;\nu )}$ записывается:

${\displaystyle \mathrm {grad} \,\Phi ={\frac {1}{H_{\mu }}}{\frac {\partial \Phi }{\partial \mu }}\mathbf {e} _{\mu }+{\frac {1}{H_{\nu }}}{\frac {\partial \Phi }{\partial \nu }}\mathbf {e} _{\nu },}$

где

${\displaystyle \mathbf {e} _{\mu }=c(\mathrm {sh} \,\mu \cos \nu ,\,\mathrm {ch} \,\mu \sin \nu )}$,

${\displaystyle \mathbf {e} _{\nu }=c(-\mathrm {ch} \,\mu \sin \nu ,\,\mathrm {sh} \,\mu \cos \nu )}$.

Иногда используется другое более геометрически интуитивное определение эллиптических координат ${\displaystyle (\sigma ,\;\tau )}$:

${\displaystyle \left\{{\begin{matrix}\sigma =\mathrm {ch} \,\mu \\\tau =\cos \nu \end{matrix}}\right.}$

Таким образом, линии уровня ${\displaystyle \sigma }$ являются эллипсами, а линии уровня ${\displaystyle \tau }$ являются гиперболами. При этом

${\displaystyle \tau \in [-1,\;1],\quad \sigma \geqslant 1.}$

Координаты ${\displaystyle (\sigma ,\;\tau )}$ имеют простую связь с расстояниями до фокусов ${\displaystyle F_{1}}$ и ${\displaystyle F_{2}}$. Для любой точки на плоскости

${\displaystyle \left\{{\begin{matrix}d_{1}+d_{2}=2c\sigma \\d_{1}-d_{2}=2c\tau \end{matrix}}\right.}$

где ${\displaystyle d_{1},\;d_{2}}$ — расстояния до фокусов ${\displaystyle F_{1},\;F_{2}}$ соответственно.

Таким образом:

${\displaystyle \left\{{\begin{matrix}d_{1}=c(\sigma +\tau )\\d_{2}=c(\sigma -\tau )\end{matrix}}\right.}$

Напомним, что ${\displaystyle F_{1}}$ и ${\displaystyle F_{2}}$ находятся в точках ${\displaystyle x=-c}$ и ${\displaystyle x=+c}$ соответственно.

Недостатком этой системы координат является то, что она не отображается взаимно однозначно на декартовы координаты:

${\displaystyle \left\{{\begin{matrix}x=c\sigma \tau \\y^{2}=c^{2}(\sigma ^{2}-1)(1-\tau ^{2})\end{matrix}}\right.}$

Коэффициенты Ламэ для альтернативных эллиптических координат ${\displaystyle (\sigma ,\;\tau )}$ равны:

${\displaystyle h_{\sigma }=c{\sqrt {\frac {\sigma ^{2}-\tau ^{2}}{\sigma ^{2}-1}}};}$

${\displaystyle h_{\tau }=c{\sqrt {\frac {\sigma ^{2}-\tau ^{2}}{1-\tau ^{2}}}}.}$

Элемент площади равен

${\displaystyle dA=c^{2}{\frac {\sigma ^{2}-\tau ^{2}}{\sqrt {(\sigma ^{2}-1)(1-\tau ^{2})}}}\,d\sigma \,d\tau ,}$

а лапласиан равен

${\displaystyle \nabla ^{2}\Phi ={\frac {1}{c^{2}(\sigma ^{2}-\tau ^{2})}}\left[{\sqrt {\sigma ^{2}-1}}{\frac {\partial }{\partial \sigma }}\left({\sqrt {\sigma ^{2}-1}}{\frac {\partial \Phi }{\partial \sigma }}\right)+{\sqrt {1-\tau ^{2}}}{\frac {\partial }{\partial \tau }}\left({\sqrt {1-\tau ^{2}}}{\frac {\partial \Phi }{\partial \tau }}\right)\right].}$

Прочие дифференциальные операторы могут быть получены подстановкой коэффициентов Ламэ в общие формулы для ортогональных координат.

• Корн Г., Корн Т. Справочник по математике (для научных работников и инженеров). — М.: Наука, 1974. — 832 с.

• Окружность Аполлония